Formelsammlung Mathematik: Multilineare Algebra

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Raum ohne Skalarprodukt

Tensoren

Rechenregeln:

Das Tensorprodukt ist bilinear.
Assoziativgesetz: $(a\otimes b)\otimes c=a\otimes (b\otimes c)$ .

Tensorprodukt zweier Vektoren:

v\otimes w={\Big (}\sum _{i}v^{i}b_{i}{\Big )}\otimes {\Big (}\sum _{j}w^{j}b_{j}{\Big )}=\sum _{ij}v^{i}w^{j}b_{i}\otimes b_{j}.

Alle Rechenregeln gelten analog für Kovektoren:

f\otimes g={\Big (}\sum _{i}f_{i}b^{i}{\Big )}\otimes {\Big (}\sum _{j}g_{i}b^{j}{\Big )}=\sum _{ij}f_{i}g_{j}b^{i}\otimes b^{j}.

Applikation eines Tensors vom Typ (0,2) auf zwei Vektoren:

T(v,w)={\Big (}\sum _{ij}T_{ij}b^{i}\otimes b^{j}{\Big )}{\Big (}\sum _{i}v^{i}b_{i},\sum _{j}w^{j}b_{j}{\Big )}=\sum _{ij}T_{ij}v^{i}w^{j}.

Applikation eines Tensors vom Typ (0,p) auf p Vektoren:

T(v_{1},\ldots ,v_{p})=\sum _{i_{1}\ldots i_{p}}T_{i_{1}\ldots i_{p}}v_{1}^{i_{1}}\ldots v_{p}^{i_{p}}.

Applikation eines antisymmetrischen Tensors vom Typ (0,2) auf auf zwei Vektoren:

T(v,w)=\sum _{i<j}T_{ij}(v^{i}w^{j}-v^{j}w^{i}).

Applikation eines antisymmetrischen Tensors vom Typ (0,p) auf p Vektoren:

T(v_{1},\ldots ,v_{p})=\sum _{i_{1}<\ldots <i_{p}}T_{i_{1}\ldots i_{p}}\sum _{\sigma \in S_{p}}\operatorname {sgn}(\sigma )v_{1}^{\sigma (i_{1})}\ldots v_{p}^{\sigma (i_{p})}.

Äußere Algebra

Äußeres Produkt, Rechenregeln:

Das äußere Produkt ist bilinear.
Assoziativgesetz: $(a\wedge b)\wedge c=a\wedge (b\wedge c)$ .
Antikommutativität: $a\wedge b=-b\wedge a$ für Vektoren $a,b$ des zugrundeliegenden Vektorraumes.
Wenn $\lambda$ ein Skalar ist, dann gilt $\lambda \wedge a=a\wedge \lambda =\lambda a$ .

Seien $A,B$ alternierende Tensoren, sei $r:=\mathrm {Grad} (A)$ und $s:=\mathrm {Grad} (B)$ . Es gilt:

A\wedge B=(-1)^{rs}B\wedge A.

Sei $V$ ein endlich-dimensionaler Vektorraum und $(b_{k})_{k=1}^{n}$ eine Basis von $V$ .

Für zwei Vektoren $v=\sum \nolimits _{k}v^{k}b_{k}$ und $\sum \nolimits _{k}w^{k}b_{k}$ gilt:

v\wedge w=\sum _{ij}v^{i}w^{j}b_{i}\wedge b_{j}=\sum _{i<j}(v^{i}w^{j}-v^{j}w^{i})b_{i}\wedge b_{j},

v\wedge w=v\otimes w-w\otimes v=\sum _{ij}(v^{i}w^{j}-v^{j}w^{i})b_{i}\otimes b_{j}=\sum _{ij}v^{i}w^{j}(b_{i}\otimes b_{j}-b_{j}\otimes b_{i}).

Sei $T$ ein alternierender Tensor. Wegen $T^{ij}=-T^{ji}$ gilt:

T=\sum _{ij}T^{ij}b_{i}\otimes b_{j}={\frac {1}{2}}\sum _{ij}T^{ij}(b_{i}\otimes b_{j}-b_{j}\otimes b_{i})={\frac {1}{2}}\sum _{ij}T^{ij}b_{i}\wedge b_{j}=\sum _{i<j}T^{ij}b_{i}\wedge b_{j}.

Sei $T$ ein alternierender Tensor. Wegen $T^{i_{1}\ldots i_{p}}=\operatorname {sgn}(\sigma )T^{\sigma (i_{1})\ldots \sigma (i_{p})}$ gilt:

{\begin{aligned}T&=\sum _{i_{1}\ldots i_{p}}T^{i_{1}\ldots i_{p}}b_{i_{1}}\otimes \ldots \otimes b_{i_{p}}=\sum _{i_{1}\ldots i_{p}}T^{i_{1}\ldots i_{p}}\mathrm {Alt} _{p}(b_{i_{1}}\otimes \ldots \otimes b_{i_{p}})\\&={\frac {1}{p!}}\sum _{i_{1}\ldots i_{p}}T^{i_{1}\ldots i_{p}}b_{i_{1}}\wedge \ldots \wedge b_{i_{p}}=\sum _{i_{1}<\ldots <i_{p}}T^{i_{1}\ldots i_{p}}b_{i_{1}}\wedge \ldots \wedge b_{i_{p}}.\end{aligned}}

Alle Rechenregeln gelten auch für Kovektoren (dargestellt als Linearkombinationen bezüglich der Dualbasis) bzw. Tensoren vom Typ (0,p) anstelle des Typs (p,0).

Applikation eines alternierenden Tensors $\textstyle T\in \bigwedge ^{2}(V^{*})$ auf zwei Vektoren:

T(v,w)={\Big (}\sum _{i<j}T_{ij}b^{i}\wedge b^{j}{\Big )}{\Big (}\sum _{i}v^{i}b_{i},\sum _{j}w^{j}b_{j}{\Big )}=\sum _{i<j}T_{ij}(v^{i}w^{j}-v^{j}w^{i}).

Alternator

Sind $a,b$ Tensoren vom Typ (1,0) oder (0,1), so gilt:

\mathrm {Alt} _{2}(a\otimes b)={\frac {1}{2}}(a\otimes b-b\otimes a),

a\wedge b=2\mathrm {Alt} _{2}(a\otimes b).

Ist $a_{k}$ für jedes $k$ ein Tensor erster Stufe, so gilt:

\mathrm {Alt} _{p}(a_{1}\otimes \ldots \otimes a_{p})={\frac {1}{p!}}\sum _{\sigma \in S_{p}}\mathrm {sgn} (\sigma )a_{\sigma (1)}\otimes \ldots \otimes a_{\sigma (p)},

a_{1}\wedge \ldots \wedge a_{p}=p!\mathrm {Alt} _{p}(a_{1}\otimes \ldots \otimes a_{p}).

Seien $T,S$ Tensoren der Stufe $p$ . Sei $\lambda$ ein Skalar. Es gilt:

\mathrm {Alt} _{p}(T+S)=\mathrm {Alt} _{p}(T)+\mathrm {Alt} _{p}(S),

\mathrm {Alt} _{p}(\lambda T)=\lambda \mathrm {Alt} _{p}(T).

Seien $A,B$ alternierende Tensoren, sei $r:=\mathrm {Grad} (A)$ und $s:=\mathrm {Grad} (B)$ . Es gilt:

A\wedge B={\frac {(r+s)!}{r!s!}}\mathrm {Alt} _{r+s}(A\otimes B).

Seien $A_{k}$ ein alternierender Tensor, sei $r_{k}:=\mathrm {Grad} (A_{k})$ . Es gilt:

A_{1}\wedge \ldots \wedge A_{p}={\frac {(r_{1}+\ldots +r_{p})!}{r_{1}!\ldots r_{p}!}}\mathrm {Alt} _{r_{1}+\ldots +r_{p}}(A_{1}\otimes \ldots \otimes A_{p}).

Wenn $A$ ein alternierender Tensor vom Grad $r$ ist, dann ist $\mathrm {Alt} _{r}(A)=A$ .

Raum mit Skalarprodukt

Metrischer Tensor

$g_{ij}=\langle b_{i},b_{j}\rangle$	$g^{ij}=\langle b^{i},b^{j}\rangle$
$g_{ij}=g_{ji}$	$g^{ij}=g^{ji}$

$g=B^{T}B$ mit

B=(b_{1},\ldots ,b_{m})=({\begin{bmatrix}b_{11}\\\ldots \\b_{n1}\end{bmatrix}},\ldots ,{\begin{bmatrix}b_{1m}\\\ldots \\b_{nm}\end{bmatrix}})={\begin{bmatrix}b_{11}&\ldots &b_{1m}\\\ldots &\ldots &\ldots \\b_{n1}&\ldots &b_{nm}\end{bmatrix}}

$g^{ij}=(g^{-1})_{ij}$

${\begin{bmatrix}g^{11}&g^{12}\\g^{21}&g^{22}\end{bmatrix}}={\frac {1}{g_{11}g_{22}-g_{12}g_{12}}}{\begin{bmatrix}g_{22}&-g_{12}\\-g_{12}&g_{11}\end{bmatrix}}$

Ein Vektor $v$ kann als Linearkombination aus der Basis $(b_{k})$ oder der Dualbasis $(b^{k})$ dargestellt werden:

v=\sum _{k}v^{k}b_{k}=\sum _{k}v_{k}b^{k}.

$v^{i}=\sum _{k}g^{ik}v_{k}$	$v_{i}=\sum _{k}g_{ik}v^{k}$
$b^{i}=\sum _{k}g^{ik}b_{k}$	$b_{i}=\sum _{k}g_{ik}b^{k}$

Tensor zweiter Stufe:

$T=\sum _{ij}T^{ij}b_{i}\otimes b_{j}=\sum _{ij}T_{i}{}^{j}b^{i}\otimes b_{j}=\sum _{ij}T^{i}{}_{j}b_{i}\otimes b^{j}=\sum _{ij}T_{ij}b^{i}\otimes b^{j}$
$T_{ij}=\sum _{k}g_{ki}T^{k}{}_{j}=\sum _{kl}g_{ki}g_{lj}T^{k}{}^{l}$

Tensor beliebiger Stufe:

$T=\sum _{i_{1}\ldots i_{r}}T^{i_{1}\ldots i_{r}}b_{i_{1}}\otimes \ldots \otimes b_{i_{r}}$
$T_{\ldots }^{\ldots }{}_{i}{}_{\ldots }^{\ldots }=\sum _{k}g_{ik}T_{\ldots }^{\ldots }{}^{k}{}_{\ldots }^{\ldots }$
$T_{\ldots }^{\ldots }{}^{i}{}_{\ldots }^{\ldots }=\sum _{k}g^{ik}T_{\ldots }^{\ldots }{}_{k}{}_{\ldots }^{\ldots }$